参考资料

在薛定谔绘景中，量子态随时间的演化遵循薛定谔方程。量子系统的态矢量（或波函数）随着时间流易而演化，而像位置、自旋一类的对应于可观察量的算符则与时间无关。薛定谔方程是一个线性偏微分方程，它描述了量子态的时间演化。对于一个非相对论性的量子系统，时间无关的薛定谔方程形式如下：

[ \hat{H} \psi(x) = E \psi(x) ]

其中，(\hat{H}) 是哈密顿算符，代表系统的总能量，(\psi(x)) 是波函数，(E) 是能量本征值。波函数 (\psi(x)) 包含了关于系统的所有可能信息，而能量本征值 (E) 表示系统可能处于的量子态的能量。

时间依赖的薛定谔方程为：

[ i\hbar \frac{\partial}{\partial t} \Psi(x,t) = \hat{H} \Psi(x,t) ]

这里，(\Psi(x,t)) 是时间依赖的波函数，(i) 是虚数单位，(\hbar) 是约化普朗克常数。这个方程告诉我们，量子态随时间的变化率与哈密顿算符算出的系统能量有关。

在薛定谔绘景中，波函数 (\Psi(x,t)) 随时间变化，而算符保持不变。这与海森堡绘景不同，在海森堡绘景中，波函数不变，而算符随时间演化。薛定谔绘景因其直观性而在量子力学中被广泛使用，特别是在处理静态问题时。有关薛定谔绘景的更多信息，可以参考知乎上的相关讨论【量子力学】量子力学中为什么需要各种各样的绘景？和维基百科上的条目薛定谔绘景。