在广义相对论中，引力势能的概念与牛顿引力理论中的处理方式有所不同。广义相对论是由阿尔伯特·爱因斯坦于1915年提出的，它将引力视为时空的几何属性，而不是一种力。在广义相对论中，引力是由物质和能量引起的时空弯曲，物体在时空中的运动遵循测地线原理。
在牛顿引力理论中，引力势能是一个标量场，描述了在引力场中将一个物体从无穷远处移动到某一点所做的功。然而，在广义相对论中，由于时空的弯曲，没有一个全局的势能概念。相反，我们使用时空的度规张量来描述引力效应，物体的运动轨迹由测地线方程决定。
广义相对论中的引力势能可以通过引入一个标量势来近似，但这种近似只在弱场极限下有效，即当引力场的强度较弱时。在这种情况下，引力势能可以近似为一个标量场，类似于牛顿引力理论中的处理方式。然而，这种近似在强引力场或高度弯曲的时空区域中不再适用。
总的来说，广义相对论中没有直接的引力势能概念，而是通过时空的几何结构来描述引力效应。在弱场极限下，可以引入一个近似的标量势来描述引力势能，但这种近似在强引力场或高度弯曲的时空区域中不再有效。