在狭义相对论中的似弦物体(例如在一些模型中与夸克作用的弦)或现代弦论中的弦里也讨论张力。我们借由这些弦的世界面分析这些弦,它们的能量通常与它们的长度成正比。在这些弦中的张力与它的伸长量无关。 图中显示以绳子吊起一个球体的情况中所有的
狭义相对论 (英语: Special relativity)是由 阿尔伯特·爱因斯坦 、 亨德里克·洛仑兹 和 亨利·庞加莱 等 物理学家 创立的一个应用在 惯性参考系 下的 时空 理论,是对 牛顿时空观 的拓展和修正。. 爱因斯坦在其于1905年完成的论文《论动体的电动力学》中提出了
在弦论中,我们选择T C ,其中 [T] = [J] L = MLT−2,是弦的张力系数,代表单位长度的能量,C是光速。在 自然单位制下,[T] = L−2,引入与弦长平方有关的常量α′ 便有T= 1 2πα′ 。 带上这个系数,并根据约定添一个负号,我们就得到了相对论性弦的第 一个作用量
在狭义相对论中,张力与弦的伸长量之间的关系是不同的。根据搜索结果,特别是在弦论中,弦的张力系数代表单位长度的能量,并且与弦的长度成正比。在弦论模型中,张力与弦的伸长量无关。例如,一个似弦物体(如在某些模型中与夸克作用的弦)的能量通常与它的长度成正比,而张力与伸长量无关。此外,弦论中引入了与弦长平方有关的常量α′,张力可以表示为T= 1/(2πα′)。这表明在弦论中,张力与弦的伸长量之间没有直接关系,而是与弦的长度和能量有关。
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